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Beliebt Trigonometrie >

cot^2(θ)-1=csc^2(θ)

Lösung

cot^{2} (θ) - 1 = csc^{2} (θ)

Lösung

Keine L \overset{o}{¨} sung f \overset{u}{¨} r θ \in R

Schritte zur Lösung

cot^{2} (θ) - 1 = csc^{2} (θ)

Subtrahiere

csc^{2} (θ)

von beiden Seiten

cot^{2} (θ) - 1 - csc^{2} (θ) = 0

Drücke mit sin, cos aus

- 1 + cot^{2} (θ) - csc^{2} (θ)

Verwende die grundlegende trigonometrische Identität:

cot (x) = \frac{cos ( x )}{sin ( x )}

= - 1 + (\frac{cos ( θ )}{sin ( θ )})^{2} - csc^{2} (θ)

Verwende die grundlegende trigonometrische Identität:

csc (x) = \frac{1}{sin ( x )}

= - 1 + (\frac{cos ( θ )}{sin ( θ )})^{2} - (\frac{1}{sin ( θ )})^{2}

Vereinfache

- 1 + (\frac{cos ( θ )}{sin ( θ )})^{2} - (\frac{1}{sin ( θ )})^{2} : \frac{- sin ^{2} ( θ ) + cos ^{2} ( θ ) - 1}{sin ^{2} ( θ )}

- 1 + (\frac{cos ( θ )}{sin ( θ )})^{2} - (\frac{1}{sin ( θ )})^{2}

(\frac{cos ( θ )}{sin ( θ )})^{2} = \frac{cos ^{2} ( θ )}{sin ^{2} ( θ )}

(\frac{cos ( θ )}{sin ( θ )})^{2}

Wende Exponentenregel an:

(\frac{a}{b})^{c} = \frac{a ^{c}}{b ^{c}}

= \frac{cos ^{2} ( θ )}{sin ^{2} ( θ )}

(\frac{1}{sin ( θ )})^{2} = \frac{1}{sin ^{2} ( θ )}

(\frac{1}{sin ( θ )})^{2}

Wende Exponentenregel an:

(\frac{a}{b})^{c} = \frac{a ^{c}}{b ^{c}}

= \frac{1 ^{2}}{sin ^{2} ( θ )}

Wende Regel an

1^{a} = 1

1^{2} = 1

= \frac{1}{sin ^{2} ( θ )}

= - 1 + \frac{cos ^{2} ( θ )}{sin ^{2} ( θ )} - \frac{1}{sin ^{2} ( θ )}

Ziehe Brüche zusammen

\frac{cos ^{2} ( θ )}{sin ^{2} ( θ )} - \frac{1}{sin ^{2} ( θ )} : \frac{cos ^{2} ( θ ) - 1}{sin ^{2} ( θ )}

Wende Regel an

\frac{a}{c} \pm \frac{b}{c} = \frac{a \pm b}{c}

= \frac{cos ^{2} ( θ ) - 1}{sin ^{2} ( θ )}

= - 1 + \frac{cos ^{2} ( θ ) - 1}{sin ^{2} ( θ )}

Wandle das Element in einen Bruch um:

1 = \frac{1 sin ^{2} ( θ )}{sin ^{2} ( θ )}

= - \frac{1 \cdot sin ^{2} ( θ )}{sin ^{2} ( θ )} + \frac{cos ^{2} ( θ ) - 1}{sin ^{2} ( θ )}

Da die Nenner gleich sind, fasse die Brüche zusammen.:

\frac{a}{c} \pm \frac{b}{c} = \frac{a \pm b}{c}

= \frac{- 1 \cdot sin ^{2} ( θ ) + cos ^{2} ( θ ) - 1}{sin ^{2} ( θ )}

Multipliziere:

1 \cdot sin^{2} (θ) = sin^{2} (θ)

= \frac{- sin ^{2} ( θ ) + cos ^{2} ( θ ) - 1}{sin ^{2} ( θ )}

= \frac{- sin ^{2} ( θ ) + cos ^{2} ( θ ) - 1}{sin ^{2} ( θ )}

\frac{- 1 + cos ^{2} ( θ ) - sin ^{2} ( θ )}{sin ^{2} ( θ )} = 0

\frac{f ( x )}{g ( x )} = 0 \Rightarrow f (x) = 0

- 1 + cos^{2} (θ) - sin^{2} (θ) = 0

Umschreiben mit Hilfe von Trigonometrie-Identitäten

- 1 + cos^{2} (θ) - sin^{2} (θ)

Verwende die Doppelwinkelidentität:

cos^{2} (x) - sin^{2} (x) = cos (2 x)

= - 1 + cos (2 θ)

- 1 + cos (2 θ) = 0

Verschiebe

1

auf die rechte Seite

- 1 + cos (2 θ) = 0

Füge

1

zu beiden Seiten hinzu

- 1 + cos (2 θ) + 1 = 0 + 1

Vereinfache

cos (2 θ) = 1

cos (2 θ) = 1

Allgemeine Lösung für

cos (2 θ) = 1

cos (x)

Periodizitätstabelle mit

2 πn

Zyklus:

x 0 \frac{π}{6} \frac{π}{4} \frac{π}{3} \frac{π}{2} \frac{2 π}{3} \frac{3 π}{4} \frac{5 π}{6} cos (x) 1 \frac{3}{2} \frac{2}{2} \frac{1}{2} 0 - \frac{1}{2} - \frac{2}{2} - \frac{3}{2} x π \frac{7 π}{6} \frac{5 π}{4} \frac{4 π}{3} \frac{3 π}{2} \frac{5 π}{3} \frac{7 π}{4} \frac{11 π}{6} cos (x) - 1 - \frac{3}{2} - \frac{2}{2} - \frac{1}{2} 0 \frac{1}{2} \frac{2}{2} \frac{3}{2}

2 θ = 0 + 2 πn

2 θ = 0 + 2 πn

Löse

2 θ = 0 + 2 πn : θ = πn

2 θ = 0 + 2 πn

0 + 2 πn = 2 πn

2 θ = 2 πn

Teile beide Seiten durch

2

2 θ = 2 πn

Teile beide Seiten durch

2

\frac{2 θ}{2} = \frac{2 πn}{2}

Vereinfache

θ = πn

θ = πn

θ = πn

Da die Gleichung undefiniert ist für:

πn

Keine L \overset{o}{¨} sung f \overset{u}{¨} r θ \in R

Graph

Beliebte Beispiele

sec(4x)-sec(2x)=2

sec (4 x) - sec (2 x) = 2

-cos(x)=1

- cos (x) = 1

cot(x)sin(x)-sin(x)=0

cot (x) sin (x) - sin (x) = 0

1.16cos(θ)+0.532cos(θ)-0.557=0

1.16 cos (θ) + 0.532 cos (θ) - 0.557 = 0

arcsin(6x)+arcsin(6sqrt(3)x)=-pi/2

arcsin (6 x) + arcsin (63 x) = - \frac{π}{2}